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龙图腾网获悉同济大学申请的专利一种高导热微量液体的导热系数的测量方法及系统获国家发明授权专利权，本发明授权专利权由国家知识产权局授予，授权公告号为：CN116297657B 。

龙图腾网通过国家知识产权局官网在2026-02-24发布的发明授权授权公告中获悉：该发明授权的专利申请号/专利号为：202310270511.4，技术领域涉及：G01N25/20；该发明授权一种高导热微量液体的导热系数的测量方法及系统是由陈师杰;郑飞虎设计研发完成，并于2023-03-20向国家知识产权局提交的专利申请。

本一种高导热微量液体的导热系数的测量方法及系统在说明书摘要公布了：本发明涉及一种高导热微量液体的导热系数的测量方法及系统，包括以下步骤：将被测液体置于金属化处理的介质薄膜与金属薄层之间；采集金属薄层‑被测液体‑介质薄膜在激光脉冲作用下产生的实验热响应电流；建立金属薄层‑被测液体‑介质薄膜的传热仿真模型；调整仿真模型中被测液体的导热系数，计算得到理论热响应电流；使用迭代算法对仿真模型中被测液体的导热系数进行调节，使得理论热响应电流和实验热响应电流拟合度最佳，将此时仿真模型中的被测液体的导热系数作为测量结果。与现有技术相比，本发明提供了一种简单有效的手段能够对高导热系数的液体进行高精度测量，操作方便，测量速度快，并能够有效的测量出微量液体导热系数。

本发明授权一种高导热微量液体的导热系数的测量方法及系统在权利要求书中公布了：1.一种高导热微量液体的导热系数的测量方法，其特征在于，包括以下步骤： 对参数已知的介质薄膜进行双面金属化处理，将被测液体置于介质薄膜与参数已知的金属薄层之间； 将介质薄膜外接外部电路使介质薄膜内部存在均匀分布的电场，作为介质探测器，将所述金属薄层作为吸收光靶，对金属薄层施加激光脉冲，采集金属薄层-被测液体-介质薄膜在在激光脉冲作用下产生的热响应电流，记为实验热响应电流； 结合介质薄膜和金属薄层的参数，建立金属薄层-被测液体-介质薄膜的传热仿真模型，所述仿真模型用于计算介质薄膜内的温度分布变化； 将被测液体的导热系数作为未知变量，调整仿真模型中被测液体的导热系数，计算得到介质薄膜内对应的温度分布变化，根据温度分布变化计算得到理论热响应电流，提取理论热响应电流和实验热响应电流的特征来进行对比拟合；若二者的拟合度满足预设置的收敛条件，则将此时仿真模型中液体的导热系数作为最终的测量结果，得到液体的导热系数，否则，重复执行此步骤； 建立的仿真模型为： 热传导方程： , 边界条件： , 初始条件： , 其中，为沿金属薄层-被测液体-介质薄膜结构的厚度方向的空间位置，为时间，分别对应金属薄层接收激光脉冲的表面、金属薄层接触被测液体的表面、介质薄膜接触被测液体的表面和介质薄膜不接触被测液体的表面，第层分别表示金属薄层、被测液体、介质薄膜，表示第层的温度分布，表示第层的热扩散系数，表示第层的导热系数，为激光脉冲的热源边界，为环境温度； 通过仿真模型计算得到介质薄膜内对应的温度分布变化为： 一、假设，通过分离变量法求解方程的齐次解； 1将分离变量为一个时间函数和空间函数的乘积，如下： , 其中，为第层的空间函数，为第层的时间函数； 2将上述式8代入热传导方程2和边界条件3-6，得到： , 根据方程11-12得出第层的时间函数为： , 3由于各层时间函数相等，因此方程10-14为一个关于空间函数的本征问题，空间函数的本征函数为： , 其中，为本征函数的本征值； 其中，本征函数的正交关系为： , 其中，模为： , 由初始条件7和正交关系16得叠加系数： , 温度分布的解为： , 将带入方程19，简化后可得： 本征函数的通解是： 将式21-23带入边界条件10-13，得到本征函数的系数矩阵： 其中，,为本征函数方程的系数； 二、设为激光脉冲的函数，根据温度分布的齐次解，通过格林函数求解热脉冲作用下样品的温度分布； 设格林函数为： 求解得到温度分布的解为： , 将式25代入理论热响应电流的计算公式即可得到理论热响应电流。

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