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龙图腾网获悉清华大学申请的专利X射线荧光成像方法、装置、电子设备及存储介质获国家发明授权专利权，本发明授权专利权由国家知识产权局授予，授权公告号为：CN115356362B 。

龙图腾网通过国家知识产权局官网在2026-02-03发布的发明授权授权公告中获悉：该发明授权的专利申请号/专利号为：202211008806.6，技术领域涉及：G01N23/223；该发明授权X射线荧光成像方法、装置、电子设备及存储介质是由李亮;陈志强;张丽;邢宇翔;高河伟;邓智;王振天;武传鹏设计研发完成，并于2022-08-22向国家知识产权局提交的专利申请。

本X射线荧光成像方法、装置、电子设备及存储介质在说明书摘要公布了：本申请涉及一种X射线荧光成像方法、装置、电子设备及存储介质，包括：将X射线入射到待扫描样品，激发待扫描样品中的X射线荧光光子和散射光子；将荧光光子和或散射光子射入康普顿相机探测器，获取康普顿相机探测器移动过程中荧光光子和散射光子发生康普顿散射时发生散射事件的第一空间坐标和第一沉积能量，及发生吸收事件的第二空间坐标和第二沉积能量；根据第一空间坐标、第一沉积能量、第二空间坐标和第二沉积能量进行康普顿相机的图像重建，得到待扫描样品的三维图像。由此，解决了X射线激发产生的散射光子带来大量噪声和较低的信噪比，导致荧光光子的识别和成像困难，以及康普顿相机对于100keV以下的入射光子分辨率低等问题。

本发明授权X射线荧光成像方法、装置、电子设备及存储介质在权利要求书中公布了：1.一种X射线荧光成像方法，其特征在于，包括以下步骤： 将X射线入射到待扫描样品，激发所述待扫描样品中荧光元素的X射线荧光光子和散射光子； 基于预设的入射角度，将所述荧光光子和或所述散射光子射入康普顿相机探测器，并获取所述康普顿相机探测器移动过程中所述荧光光子和所述散射光子发生康普顿散射时发生散射事件的第一空间坐标和第一沉积能量，以及发生吸收事件的第二空间坐标和第二沉积能量；以及 根据所述第一空间坐标、所述第一沉积能量、所述第二空间坐标和所述第二沉积能量进行康普顿相机的图像重建，得到所述待扫描样品的三维图像； 所述预设的重建算法为： 其中，为经过l+1轮迭代后的图像的体素j，l为整数，为经过l轮迭代后的图像的体素j，Tij为系统矩阵，Sj为灵敏度矩阵，i为事件数索引，j为体素索引，N为事件总数，M为体素总数，k为体素索引，Tik为系统矩阵的元素，为经过l轮迭代后的图像的体素k， 所述系统矩阵为： 其中，vj为体素j的成像空间体积，Py|x,E为事件y与空间点x有关的概率，x为空间中一点，y为第i个事件，E为入射光子总能量，Px∈v为空间点x在体素j的体积v内的概率； 还包括：基于预设的散射校正算法，更新所述系统矩阵，其中，更新后的所述系统矩阵为： 其中，表示为事件y不属于散射光子带来的事件集YScattering的概率； 还包括：基于预设的多普勒展宽校正的低能重建算法和所述散射校正算法，确定所述系统矩阵，其中，所述系统矩阵为： 其中，为事件y与体素v之间的向量，为向量与竖直方向的夹角，β为真实散射角，θ为测量散射角，Kβ,E为康普顿散射截面，σer为探测器能量分辨率，σsr为探测器空间分辨率，σdb为多普勒展宽效应带来的重建角度不确定度，hφi为事件i来自于散射光子的概率，概率模型hφi可以用真实实验的数据拟合构建，也可以通过仿真数据拟合构建、理论计算数据构建等方式实现， 当光子入射到康普顿相机探测器中发生康普顿散射时，入射光子和散射光子及其各自的偏振矢量存在角分布，根据方位角的分布情况进行非线性曲线拟合，非线性曲线拟合方法为： 其中，φ为方位角，y0，A，ω，φ0为待拟合参数，A为振幅， 进一步将fφ作归一化处理，使fφ的值域处于[0,1]之间，得到函数hφ，并用函数hφ构建概率得到： ， 由散射光子入射到探测器，再次发生康普顿散射时的Klein-Nishina微分截面得到，所述微分截面为： 其中，r0为经典电子半径，E2和E0分别为散射光子能量和入射光子总能量，θ为康普顿散射角，φ为散射光子矢量在入射光子偏振面上的投影与入射光子偏振方向的夹角。

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